Главная страница
Форум
Промиздат
Опережения рынка
Архитектура отрасли
Формирование
Тенденции
Промстроительство
Нефть и песок
О стали
Компрессор - подбор и ошибки
Из истории стандартизации резьб
Соперник ксерокса - гектограф
Новые технологии производства стали
Экспорт проволоки из России
Прогрессивная технологическая оснастка
Цитадель сварки с полувековой историей
Упрочнение пружин
Способы обогрева
Назначение, структура, характеристики анализаторов
Промышленные пылесосы
Штампованные гайки из пружинной стали
Консервация САУ
Стандарты и качество
Технология производства
Водород
Выбор материала для крепежных деталей
Токарный резец в миниатюре
Производство проволоки
Адгезия резины к металлокорду
Электролитическое фосфатирование проволоки
Восстановление корпусных деталей двигателей
Новая бескислотная технология производства проката
Синие кристаллы
Автоклав
Нормирование шумов связи
Газосварочный аппарат для тугоплавких припоев
|
Главная --> Промиздат --> Астрономические методы где / - некоторый постоянный вектор, называемый вектором Лапласа. Уравнение (108.28) называют уравнением Лапласа. Нетрудно убедиться, что вектор с ортогонален вектору /, т. е. 1/1+2/2 + 3/3 = 0. (108.29) Вектор с ортогонален плоскости орбиты, а вектор / лежит в этой плоскости и определяет фокальную ось орбиты. Умножив (108.28) скалярно на г и сложив все три получившихся уравнения, получим /1+ /2У + /з2 = -}хг+ с\ (108.30) Уравнения (108.23) и (108.30) полностью определяют орбиту. Как следует из них, орбита есть линия пересечения поверхности вравдения второго порядка, задаваемой уравнением (108.30), и плоскости (108.23), в которой лежит фокальная ось этой поверхности. Так как движение происходит в плоскости (108.23), то удобно перейти к новой системе координат , т), , направив ось по вектору кинетического момента с, а оси ит] расположив в плоскости орбиты, причем ось направить по вектору Лапласа /. Тогда переход от координат в системе х, у, zk координатам в системе ,ri, t определится следую1цим образом:
(108.31) В новых координатах уравнение (108.23) запишется как = 0, а уравнение (108.30) примет вид pir4-/l = c2. Введя в плоскости от] полярную систему координат г, получим = r-C0S6 ] цг-sinтЭ j * В полярной системе координат уравнение (108.33) примет вид яг -- /г - cos О = с. (108.32) (108.33) (108.34) откуда l-f--cosO Введем обозначения С2 / (108.35) (108.36) (108.37) и тогда уравнение (108.36) запишется в виде (108.38) 1-\-е- cos й которое и является полярным уравнением орбиты. Орбита является круговой при е = О, эллиптической при О <Се << 1, параболической при е = 1, гиперболической при е >>1. В новой системе координат , т], формулы (108.21) примут вид U-lt = o\, (108.39) Iri - nt так как = О и = 0. Третье уравнение с учетом (108.34) примет вид г = с (108.40) и дает возможность найти зависимость угла & от времени. Плоскость орбиты спутника, движущегося в центральном поле, проходит через начало координат и пересекает плоскость экватора вдоль линии узлов 0Q (рис. 184). Точка, в которой спутник пересекает плоскость экватора с юга на север, называется восходящим узлом. Угол XOQ называется долготой восходящего узла и обозначается Q. Угол между касательной в восходящем узле к орбите в направлении движения тела и касательной к экватору в направлении оси F называется наклонением орбиты и обозначается через i. Угол i изменяется от 0° до 180°, причем если i превышает 90°, то считают, что движение обратное. Углы Q и i определяют ориентацию плоскости орбиты в пространстве. Угол QOn, отсчитываемый в направлении движения по орбите, определяет положение перигея п и обозначается через со. Он называется расстоянием перигея от узла и определяет ориентацию орбиты в ее плоскости. Угол пОС называется истинной аномалией и обозначается через Элементы а - большая полуось же - эксцентриситет определяют форму и размеры орбиты. Время вводится посредством задания т - момента прохождения перигея. Таким образом, а, е, i, Q, о) -- и т могут рассматриваться как шесть независимых элементов, которые полностью определяют орбиту и положение тела на орбите в любой момент времени. Установим связь постоянных интегрирования с и / и элементов орбиты. На основании (108.38) и (108.39) запишем ТТ--йГ-4 = с (108.41) Рис. 184 * = -f-lT+7W- (108.42) Возьмем интеграл от момента прохождения ИСЗ через перицентр т до момента t, соответственно -д- изменится от нуля до д. Имеем t- = -{-rn--. (108.43) с J (1-f е-COS 0) о Будем полагать, что движение эллиптическое, т. е. О <Се <<1. Введем новую угловую переменную е (эксцентрическая аномалия), определяемую следующей подстановкой Ч=У-Ч\- (108.44) Отсюда имеем sec2 -dE= Y~T Т (108.45) следовательно, - Eosi (108.6) Далее имеем l + e.cosd = l + e-= , ~ , . (108.47) Подставляя полученные выражения в интеграл (108.43), найдем (* Г (1 -ecos£)d£: 1 . . /ло /о\ J (i+.cos#r- =j =7T3;;)vr(g- °g) (108.8) - = и - (108.49) с (1-2) /2 Так как для эллипса справедливо соотношение i - e и учитывая (108.50) найдем окончательно Xf ( -т) = Е -е sin (108.51) Это уравнение называется уравнением Кеплера и дает искомую зависимость угла е от времени. Величина пХ (108.52)
|